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Flexión en vigas rectas



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    3. FLEXIÓN EN VIGAS RECTAS

    3.1.- Conceptos Básicos

    ? Una viga se encuentra sometida a Flexión Pura cuando el momento Flector es la única
    fuerza al interior de la sección.

    Ejemplo:

    ? Una viga simplemente apoyada de luz “L” y solicitada por dos cargas “P”, ubicadas a
    una distancia “a” de cada uno de los apoyos.
    Calculemos las reacciones en los apoyos y a continuación los diagramas de esfuerzos
    internos (N,Q y Mf).

    Equilibrio:
    Esfuerzos Internos:
    Analicemos los esfuerzos en el Tramo BC:
    0
    Fx
    i)
    0
    AH
    0
    ii)
    M a
    Pa P(? a)
    DV?
    P
    DV
    DV
    A V
    Fy
    2P
    0
    iii)
    P
    A V

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    Equilibrio:
    El Tramo BC se encuentra en Flexión Pura.

    Una viga se encuentra en Flexión Compuesta, cuando el Momento Flector está
    acompañado por un esfuerzo Normal, para producir una fuerza al interior de la
    sección.
    3.2.- Flexión Simple

    ? Se dice que la Flexión es Simple cuando la deformada del eje de la barra es una curva
    contenida en el plano de las solicitaciones.

    ? Si el plano de las solicitaciones pasa por uno de los ejes principales de inercia de la
    sección transversal, entonces la Flexión se denomina Simple ó Plana.
    3.2.1.- Hipótesis Fundamentales de la Teoría de la Flexión
    i.

    ii.

    iii.

    iv.
    Durante la Flexión de las barras las secciones permanecen planas (Bernoulli).

    En la Flexión Pura se identifica un Eje Neutro, es decir, una fibra longitudinal que
    permanece sin deformarse.

    Las Tensiones de Corte en dirección “x” e “y” son despreciables.

    No hay Tensiones Normales en la dirección “y”.
    ? En la superficie de la viga del ejemplo anterior se ha trazado una cuadrícula sobre su
    superficie para apreciar las deformaciones que producen las solicitaciones.

    ? Se resaltan dos secciones (“a” y “b”), para destacar las deformaciones que se
    producen por las cargas aplicadas.
    P P
    Fy
    Qy(x)
    0
    i)
    a
    x ? a
    Qy(x) 0
    0
    Mf
    Px P(x a)
    ii)
    Mo
    a
    Pa
    x ? a
    M f (x)

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    ? Analicemos una pequeña porción del tramo central de viga sometida a Flexión Pura
    ? Existe una sección “c” dentro de la viga que no se acorta ni se alarga, es decir, e x = 0,
    tal como lo muestra la figura adjunta.
    3.2.2.- Ecuaciones Básicas

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    La ecuación (1) representa el Giro Relativo entre dos secciones
    Determinaremos la deformación unitaria de una fibra a una distancia “y” con respecto
    al Eje Neutro.
    Considerando un material en rango lineal elástico (Ley de Hooke)
    (1)
    1
    d
    dx
    d
    dx
    (
    i
    i
    i
    x
    y)d
    dx
    ?ab
    ?ab
    ?abf
    ?abf
    ?ab
    d
    dx
    dx
    x
    con
    y)d
    dx
    (
    EcuacióndeCompatibilidad
    (2)
    y
    x
    EcuacióndeTensiones
    (3)
    Ey
    E
    x
    x
    x

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    Como el Módulo de Elasticidad del material es constante y su radio de curvatura,
    también lo es, se puede señalar que:
    Donde:
    Por lo tanto, se puede señalar que las deformaciones unitarias normales y las
    tensiones normales varían linealmente con la distancia “y”, siendo máximas en las
    fibras extremas.

    Veamos como varía el radio de curvatura con las diferentes tipos de momentos
    Flectores.
    3.2.3.- Ecuaciones de Equilibrio
    Sea Sz, el momento estático de la sección con respecto al eje “z”:
    cte.*y
    k*y
    y
    x
    x
    :Curvatura del Eje Neutro (E.N.)
    1
    0
    Fx
    i)
    Fx
    A
    x
    dA 0
    dFx
    Fx
    A
    A
    x
    E
    dA
    ydA 0
    (*)
    Sz
    A

    La ecuación (*) indica que la Línea Neutra en la Flexión pasará por el Centro de
    Gravedad de la Sección.
    ydA 0
    Fx
    A
    x
    dA
    y
    ydFx
    M z
    Mz
    0
    ii)
    E
    A
    y2dA
    M z(x)

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    Sea Iz, el momento de inercia de la sección con respecto al eje “z”:
    De la ecuación (4) y (3) se puede obtener:
    En la figura se aprecia que las tensiones varían
    linealmente con la distancia “y”, teniendo tracciones para
    las distancia “y” positivas y compresiones para las
    distancias “y” negativas.
    A
    y2dA
    Iz
    (4)
    Iz
    E
    M z(x)
    (5)
    1
    M z(x)
    EIz
    Ecuación Fundamentalde la Flexión (Navier)
    (6)
    x
    y
    M z(x)
    Iz
    Fx
    A
    x
    dA
    z
    zdFx
    M y
    My
    0
    iii)
    yzdA 0
    E
    A
    M y
    Sea Iyz, el Producto de Inercia de la sección:

    yzdA
    A

    Debido a que Iyz = 0, los ejes “z” e “y” deberán ser Ejes Principales de Inercia de la
    sección y el Momento Flector deberá encontrarse en el plano que pasa por uno de
    éstos ejes.
    Iyz
    0
    My
    Qz
    Qy
    N
    M x(Torsor) 0

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    M z máx
    Se define Wz, como el Momento Resistente de la sección con respecto al eje “z”
    Ejemplo:

    ? Una viga simplemente apoyada de luz 5,0 m. se encuentra solicitada por una carga
    uniformemente repartida de 2,0 ton/m. Si la sección de la viga es triangular de base 20
    cm. y altura 30 cm. Se pide determinar las Máximas tensiones Normales que se
    desarrollan en la viga y el lugar donde ocurren. Indicación: El plano de carga coincide
    con el eje de Simetría de la sección.
    Solución:
    i.

    ii.

    iii.
    El Plano de carga pasa por el Centroide y coincide con el Eje de Simetría de la
    Sección.

    El Eje “y” por ser de Simetría es un Eje Principal de Inercia.

    De i) y ii) se deduce que la Flexión es Simple.
    1.- Cálculo del Momento Máximo:
    y
    Iz
    máximo
    Wz
    (7)
    x
    máx
    M z
    Wz
    y
    Iz
    Tramo AB 0 x ?
    5,0x x2
    qx2
    2
    x
    M z(x)
    q?
    2
    0
    qx 5,0 2x
    dM z(x)
    dx
    q?
    2
    )
    Mmáx
    ?
    2
    ?
    2
    q?2
    8
    x
    M z(x
    6,25 ton-m
    Mmáx
    6,25×105 kg/cm 2
    Mmáx

    Monogr <!-- FIN CUERPO --><!-- PARTES --> <div align=Partes: 1, 2

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