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Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra



Partes: 1, 2

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    Heber Gabriel Pico Jiménez MD.
    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra
    Escape velocity of a particle with no neutral electric charge
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD1

    Resumen
    La velocidad de escape o velocidad mínima con que debe lanzarse un cuerpo para escapar de la atracción gravitatoria de una
    partícula con carga eléctrica no neutra, no depende de la dirección del lanzamiento, tampoco de la carga eléctrica ni la masa
    del proyectil, esta independencia se debe a que la curvatura del espacio-tiempo entorno a la partícula con carga eléctrica que
    se observa y la curvatura del espacio-tiempo entorno al proyectil, las unifica este artículo en una sola ecuación curvando así
    a la dirección final del observador, relación esta que depende de cuatro variables cuánticas que son: la primera es la carga
    eléctrica de la partícula observada, segunda es el radio del observador, tercera el valor y dirección de la velocidad resultante
    del observador con respecto a la partícula observada y finalmente, el cuarto lugar le pertenece a la masa de la partícula con
    carga eléctrica que se observa y para nada es utilizada la masa ni la carga eléctrica del proyectil, debido a que sí participa en
    la ecuación es porque lo hace como un simple observador cualquiera.
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    Donde k es la constante de Coulomb, q es la carga eléctrica de la partícula observada, m es la masa invariante de la partícula cargada que se observa, r es el
    radio desde el centro de la partícula que se observa hasta el observador, a es el ángulo formado entre la dirección de la línea recta o eje que pasa tanto por
    el observador como por la partícula observada, es decir el ángulo formado entre esta recta con la dirección de la velocidad resultante total del observador,
    vro es el valor de la velocidad resultante del observador con respecto a la partícula que observa, ve es la velocidad de Escape del observador y c es la
    velocidad de la luz en el vacío.

    Palabras claves: Gravedad Cuántica, Masa nuclear, Radio atómico.
    Abstract
    Escape velocity or minimum speed that a body must release to escape the gravitational pull of a charged particle, does not
    depend on the direction of the launch, nor of the electric charge or the mass of the projectile, this independence is due to the
    curvature of space-time environment to the particle with electric charge that is observed and the curvature of space-time
    environment to the projectile unifies them this article in a single equation and curving to the final address of the observer,
    this relationship that depends on four variables quantum which are: the first It is the electric charge of the particle observed,
    second is the radius of the observer, third the value and direction of the resulting speed of the observer regarding the particle
    observed and finally, fourth place belongs to the mass of the particle that is observed and all the dough is used or electrical
    charge projectile, since if it participates in the equation is because it makes it as one simple observer either.

    Keywords: Quantum gravity, nuclear mass, Atomic RADIUS.

    © heberpico@hotmail.com todos los derechos reservados1.

    1. Introducción

    1

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    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    2
    Introducción:

    Este artículo se basa sobre todo en las últimas publicaciones
    denominadas Energía del Vacío, la Energía Cinética, el
    Agujero Negro de Kerr-Newman-Pico. También introduce a
    este trabajo la “configuración electrónica de la gravedad
    cuántica”. Sirve como introducción el trabajo del Radio del
    protón es el radio de un Leptón. También hace parte de la
    introducción de este trabajo el anterior artículo de los
    Números cuánticos en la gravedad cuántica. También hace
    parte de introducción el trabajo del espacio tiempo se curva
    entorno al observador.

    2. Desarrollo del Tema.

    Cuando los cuerpos y las partículas en general tienen carga
    eléctrica neutra, la curvatura del espacio-tiempo entorno a la
    partícula que genera la masa solitaria y neutra, es muy débil.

    Pero cuando en una partícula, la carga eléctrica deja de ser
    neutraesdecir, quetienenuna carga eléctricapositivao carga
    eléctrica negativa, la curvatura del espacio-tiempo entorno a
    la partícula cargada que genera su masa por pequeña que sea,
    es muy intensa y severa.

    Comenzamos describiendo al espacio-tiempo como aquella
    figura matemática que surge de un observador central que a
    pesar de estar libre de masa y carga eléctrica, su descripción
    es solo en uno de los ocho marcos de referencias espacio-
    temporales y simétricos que rodean al respectivo observador,
    sujeto incorpóreo que estudiaría a una partícula que esté
    ubicada a su alrededor a cualquier distancia y en uno de los
    ejes de los respectivos marcos de referencias.

    El espacio-tiempo alrededor de un observador, es curvo y en
    cuatro dimensiones en torno a este.

    El espacio-tiempo del observador entonces no es lineal sino
    que lo siente curvo en cuatro dimensiones de la siguiente
    manera:
    2 2 2
    2 2 2
    2 2
    2
    ???dx?2???dy?2???dz?2
    Dondedx eseldiferencialespacialdeunadelastrescoordenadascartesianas
    del observador que precisamente está ubicada en el mismo eje radial que
    pasa también por el centro de la partícula que se observa, dy y dz son los
    otros dos diferenciales espaciales restantes de todas las tres coordenadas
    cartesianas espaciales quienes limitan el marco de referencia espacial donde
    está ubicado el diferencial resultante, dt es la diferencial del tiempo y dc es
    el diferencial espacial de la luz en el vacío.

    2 2

    Donde dtx es el diferencial del tiempo de una de las tres coordenadas
    temporales cartesianas del observador que precisamente está ubicada en el
    mismo eje radial que pasa también por el centro de la partícula que se
    observa, dtyy dtz son los otros dos diferenciales temporales restantes de las
    tres coordenadas cartesianas temporales quienes limitan el marco de
    referencia espacial donde está ubicado el diferencial resultante, dt es la
    diferencial resultante del tiempo.

    2 2

    Donde dcxes el diferencial espacial de la velocidad de la luz en una de las
    tres coordenadas temporales cartesianas del observador que precisamente
    está ubicada en el mismo eje radial que pasa también por el centro de la
    partícula que se observa, dcyy dcz son los otros dos diferenciales espaciales
    restantes de las tres coordenadas cartesianas espaciales de la luz quienes
    limitan el marco de referencia espacial donde está ubicado el diferencial
    resultante, dc es la diferencial resultante de la velocidad de la luz.

    Reemplazando 1a y 1b en la primera ecuación número uno
    (1) nos queda lo siguiente:

    2 2 2
    2 2 2 2 2

    Donde dx es el diferencial de una de las tres coordenadas cartesianas del
    observador que precisamente está ubicada en el mismo eje radial que pasa
    también por el centro de la partícula que se observa, dy y dz son los otros
    dos diferenciales restantes de las tres coordenadas cartesianas espaciales
    quienes limitan el marco de referencia espacial donde está ubicado el
    diferencial resultante, dt es la diferencial del tiempo y dc es el diferencial
    espacial de la luz en el vacío.

    2 2 2
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    ? ? ?dt ? ? ?
    Donde dx es el diferencial de una de las tres coordenadas cartesianas del
    observador que precisamente está ubicada en el mismo eje radial que pasa
    también por el centro de la partícula que se observa, dy y dz son los otros
    dos diferenciales restantes de las tres coordenadas cartesianas espaciales
    quienes limitan el marco de referencia espacial donde está ubicado el
    diferencial resultante, dt es la diferencial del tiempo y dc es el diferencial
    espacial de la luz en el vacío.

    2 2
    ? ? ?? ? ?2a?
    ? ? ?dt ? ? ?
    Donde dx es el diferencial de una de las tres coordenadas cartesianas del
    observador que precisamente está ubicada en el mismo eje radial que pasa
    también por el centro de la partícula que se observa, dy y dz son los otros
    dos diferenciales restantes de las tres coordenadas cartesianas espaciales
    quienes limitan el marco de referencia espacial donde está ubicado el
    diferencial resultante, dt es la diferencial del tiempo y dc es el diferencial
    espacial de la luz en el vacío.

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    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    3
    2 2
    2 2 2
    x y z
    Donde vx, es una de las tres velocidades que integran el marco de referencia
    del observador y que está ubicada paralelamente en el mismo eje que pasa
    tanto por el observador como por la partícula que se observa, vy y vz son las
    otras dos velocidades del marco de referencia y son las componentes de la
    velocidad orbitalresultantedelobservadoren elreferidomarcodereferencia
    aplicado y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2 2 2
    x y z r
    Donde vx es la velocidad de acercamiento o si es del caso la velocidad de
    alejamiento ubicada siempre en el eje que une al observador con la partícula
    que se observa, vy es una de las dos velocidades perpendiculares que
    componen a la velocidad orbital resultante del observador, vz es la otra
    velocidad ortogonal componente también de la velocidad orbital resultante
    del observador y vr es la velocidad resultante total del observador en ese
    marco de referencia que es producto de la suma de las tres velocidades
    cartesianas.
    Reemplazamos cuatro (4) en tres (3) y nos queda:

    2 2

    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.

    2 2

    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.

    4
    1 r
    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.
    4
    4
    2
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    ?
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    4
    r
    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.
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    4
    2
    4
    r
    1?
    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.

    Reemplazamos nueve (9) en cinco (5) y nos queda:
    2
    2
    2
    v4
    4
    r
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    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.

    2 2
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    2
    4 4
    ? ? ? ?
    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.
    2
    2
    2
    2
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    Donde vx es la velocidad de acercamiento ubicada siempre en el eje que une
    alobservadorconlapartículaqueseobserva, vyesunadelasdosvelocidades
    perpendiculares que componen a la velocidad orbital resultante del
    observador, vz es la otra velocidad ortogonal componente también de la
    velocidad orbital resultante del observador y c es la velocidad de la luz en el
    vacío.

    2

    2
    2 2
    4
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    Donde vx es la velocidad de alejamiento ubicada siempre en el eje que une
    alobservadorconlapartículaqueseobserva, vyesunadelasdosvelocidades
    perpendiculares que componen a la velocidad orbital resultante del
    observador, vz es la otra velocidad ortogonal componente también de la
    velocidad orbital resultantedel observador y ces lavelocidad resultantetotal
    del observador en ese marco de referencia que es producto de la luz en el
    vacío.

    Los componentes de la velocidad resultante del observador
    con respecto a una partícula que observa ubicada en uno de
    sus ejes, a cierta distancia de uno de los ocho marcos de
    referencia que tiene a su alrededor el observador tanto en la
    relatividad especial, la relatividad general y en la misma
    mecánica cuántica:

    EL ESPACIO TIEMPO-CURVADO ENTORNO AL
    OBSERVADOR DE PARTÍCULA ELÉCTRICAMENTE
    NEUTRA EN LA RELATIVIDAD ESPECIAL

    Cuando estas dos ecuaciones anteriores logran chocar con la
    partícula de masa m que el mismo observa, esta masa se

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    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    4
    x x
    involucra escalarmente en la ecuación multiplicando de la
    misma manera a toda la ecuación:

    2 2
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    2
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    Donde m es la masa invariante de la partícula que se observa, vr es la
    velocidad resultante total producto de tres coordenadas cartesianas de la
    velocidad del observador de la partícula y c es la velocidad de la luz en el
    vacío.

    2 2
    2
    ? cos ? 2 mc2
    v4 v4
    ? ? ? ?

    Donde m es la masa invariante de la partícula que se observa, vr es la
    velocidad resultante total producto de tres coordenadas cartesianas de la
    velocidad del observador de la partícula y c es la velocidad de la luz en el
    vacío.
    2
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    c4
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    x y z
    Donde m es la masa invariante de la partícula que se observa, vx es la
    velocidad de alejamiento ubicada siempre en el eje que une al observador
    con la partícula que se observa, vy es una de las dos velocidades
    perpendiculares que componen a la velocidad orbital resultante del
    observador, vz es la otra velocidad ortogonal componente también de la
    velocidad orbital resultantedel observador y ces lavelocidad resultantetotal
    del observador en ese marco de referencia que es producto de la luz en el
    vacío.

    2

    2
    ?
    c4
    Donde m es la masa invariante de la partícula que se observa, vx es la
    velocidad de alejamiento ubicada siempre en el eje que une al observador
    con la partícula que se observa, vy es una de las dos velocidades
    perpendiculares que componen a la velocidad orbital resultante del
    observador, vz es la otra velocidad ortogonal componente también de la
    velocidad orbital resultantedel observador y ces lavelocidad resultantetotal
    del observador en ese marco de referencia que es producto de la luz en el
    vacío.

    EL ESPACIO TIEMPO-CURVADO ENTORNO AL
    OBSERVADOR DE PARTÍCULA ELÉCTRICAMENTE
    NEUTRA DE LA RELATIVIDAD GENERAL
    2 2
    y z o
    Donde vy es una de las dos velocidades perpendiculares que componen a la
    velocidad orbital resultante del observador, vz es la otra velocidad ortogonal
    componente también de la velocidad orbital resultante del observador y vo
    es la velocidad orbital del observador en ese marco de referencia.

    Reemplazamos dieciséis a (16a) en doce y trece y nos queda:

    2 2
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    2
    2 2
    ? x o
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    Donde vx es la velocidad de acercamiento a la partícula ubicada en el eje que
    pasa por la partícula y pasa por el observador, vo es la velocidad orbital
    resultante del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2
    2
    2 2
    x o
    ? ?
    Donde vx es la velocidad de acercamiento a la partícula ubicada en el eje que
    pasa por la partícula y pasa por el observador, vo es la velocidad orbital
    resultante del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2
    x o r
    Donde vx es la velocidad de alejamiento o acercamiento ubicado siempre en
    elejequeunealobservadorconlapartículaqueseobserva, voeslavelocidad
    orbital del observador en ese marco de referencia y vr es la velocidad
    resultante total del observador en ese marco de referencia producto de las
    tres velocidades cartesianas del observador.

    2
    Gm
    r mr
    r
    Donde vr es la velocidad resultante total del observador en ese marco de
    referencia producto de las tres velocidades cartesianas del observador, vx es
    la velocidad de alejamiento o acercamiento ubicado siempre en el eje que
    une al observador con la partícula que se observa, vo es la velocidad orbital
    del observador en ese marco de referencia, a es el ángulo entre la velocidad
    vx y la velocidad resultante total del observador, G es la constante de
    gravitación universal, m es la masa invariante de la partícula observada, r es
    el radio desde el observador hasta el centro de la partícula observada, k es la
    constante Coulomb, q es la carga eléctrica de la partícula.
    4
    4
    2
    2
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    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    5
    DondeGeslaconstantegravitacional,m eslamasainvariantedelapartícula
    que se observa, r es el radio desde el centro de la partícula hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2
    2
    2
    2 4 2

    DondeGeslaconstantegravitacional,m eslamasainvariantedelapartícula
    que se observa, r es el radio desde el centro de la partícula hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    EL ESPACIO TIEMPO-CURVADO ENTORNO AL
    OBSERVADOR DE PARTÍCULA ELÉCTRICAMENTE
    NO NEUTRA PROPIA DE LA MECÁNICA CUÁNTICA

    2 2
    ? kq2 ? ? ?
    ? ? 2 ? c2 ?
    ? 4 ? ? 4
    k2q ? k2q ?
    ? 2 2 ? ? 2 2 ?
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    2
    4
    2
    2 2 4 c
    ? ? ?
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    EL ESPACIO TIEMPO-CURVADO ENTORNO AL
    OBSERVADOR EN PARTÍCULAS NEUTRAS DE LA
    RELATIVIDAD ESPECIAL Y GENERAL

    Si ese observador anterior choca con la partícula que observa
    queda lo siguiente:

    2 2
    Gm
    m
    2
    G2m2 G2m2
    ? 4 4 ? ? 4 4 ?
    DondeGeslaconstantegravitacional,m eslamasainvariantedelapartícula
    que se observa, r es el radio desde el centro de la partícula hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.
    2
    2
    2
    2
    ?
    ?
    ?
    G2m2
    4 4
    DondeGeslaconstantegravitacional,m eslamasainvariantedelapartícula
    que se observa, r es el radio desde el centro de la partícula hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    EL ESPACIO TIEMPO CURVADO ENTORNO AL
    OBSERVADOR DE PARTICULAS CON CARGAS
    ELÉCTRICAS NO NEUTRAS EN LA RELATIVIDAD
    ESPECIAL Y EN LA MECÁNICA CUÁNTICA

    Si la partícula que se observa además de tener masa posee
    carga eléctrica, entonces estamos en el campo también de la
    mecánica cuántica.
    2
    2
    2
    ?
    ?
    ?
    ? 25
    ?
    ?
    ?
    ?
    ?
    2

    ?
    ? ?
    ? c4
    ?
    ?
    ?
    ? mc2
    ?
    2

    mr

    4
    vx

    ?
    Donde m es la masa invariante de la partícula con carga eléctrica que se
    observa, vx es la velocidad de acercamiento a la partícula cargada ubicada en
    elejequepasatantoporlapartículacomoporelobservador, k eslaconstante
    de Coulomb, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio desde el
    centro de la partícula hasta el observador y c es la velocidad de la luz en el
    vacío.

    2

    2
    2
    c4 ?
    ? ?
    ? ?
    Donde m es la masa invariante de la partícula con carga eléctrica que se
    observa, vx es la velocidad de alejamiento a la partícula ubicada en el eje que
    pasa tanto por la partícula como por el observador, k es la constante de
    Coulomb, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio desde el centro
    de la partícula hasta el observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2 2
    ? kq2 ? ? ?
    2
    2 4 2 4
    ? 2 2 4 4 ? ? 2 2 4 4 ?

    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    Monografias.com

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    2
    ? ??m 2? ?? ?
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    kq2
    k2q
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    r ?
    c
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    1?
    rsen 45c
    G m
    r sen ?c
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    ?
    ?30?
    1?
    rsen ?c
    ?vx?35?
    ?
    vo
    rsen 90c
    ?32?
    1?
    rc
    2
    k q
    ?c
    m r sen
    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    6
    2
    4
    2
    2 2 4 c
    ? ? ?
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    AGUJEROS NEGROS DE LARELATIVIDAD GENERAL
    EN UN ESPACIO-TIEMPO CURVADO ENTORNO AL
    OBSERVADOR

    Como hasta ahora la definición de agujero negro en la
    relatividad general es el de una región finita del espacio-
    tiempo en cuyo interior, existe una concentración de masa lo
    suficientemente elevada como para originar un campo
    gravitatorio tal que ninguna partícula material, ni siquiera la
    luz, puede escapar de ella.

    2 2
    1? ?29?
    2 4 4

    Donde G es la constante gravitacional, m es la masa invariante del agujero
    negro que se observa, r es el radio desde el centro del agujero negro hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    Gm
    2 2

    Donde G es la constante gravitacional, m es la masa invariante del agujero
    negro que se observa, r es el radio desde el centro del agujero negro hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    Esta anterior definición de agujero en la relatividad general
    es de un agujero negro sin horizonte de sucesos y concuerda
    con una relación que se describa con un ángulo de 90 grados
    y no tenga ningún horizonte de sucesos como la siguiente
    ecuación:
    ?31?
    2
    Gm
    2
    1?
    Donde G es la constante gravitacional, m es la masa invariante del agujero
    negro que se observa, r es el radio desde el centro del agujero negro hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    Gm
    2

    Donde G es la constante gravitacional, m es la masa invariante del agujero
    negro que se observa, r es el radio desde el centro del agujero negro hasta el
    observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.
    Gm
    2

    Donde G es la constante gravitacional, m es la masa invariante del agujero
    negro que se observa, r es el radio desde el centro del agujero negro hasta el
    observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    RADIO DE SCHWARZSCHILD

    El radio de Schwarzschild es aquel en un agujero negro
    donde la velocidad resultante es la de escape y a la velocidad
    de la luz sin embargo, en los no agujeros negros la velocidad
    de escape, será menor que la velocidad de la luz.

    Gm
    2 2

    Donde G es la constante gravitacional, m es la masa invariante del agujero
    negro que se observa, r es el radio desde el centro del agujero negro hasta el
    observador, a es el ángulo entrela velocidad vxyla velocidad resultantetotal
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2Gm
    rs 2
    c
    Donde G es la constante gravitacional, m es la masa invariante del agujero
    negro que se observa, rses el radio de Schwarzschild y c es la velocidad de
    la luz en el vacío.

    La velocidad orbital será la siguiente:

    c
    2
    Donde vo es la velocidad orbital en el radio de Schwarzschild, vx es la
    velocidad de acercamiento o alejamiento a la partícula y c es la velocidad de
    la luz en el vacío.
    ? c?36?
    ?
    vr ?
    c
    2sen?180?45?
    vo
    sen?
    Donde vr es la velocidad resultante del observador, vo es la velocidad orbital
    en el radio de Schwarzschild y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    AGUJEROS NEGROS DE LA MECÁNICA CUÁNTICA
    EN UN ESPACIO-TIEMPO CURVADO ENTORNO AL
    OBSERVADOR

    El agujero negro de una partícula cargada eléctricamente
    cumple las mismas reglas que cumple el agujero negro de
    Schwarzschild.

    4
    1? ?37?
    2 2 4 4

    Monografias.com

    kq
    2kq
    kq
    2kq
    ? ?43?
    kq
    kq
    1? ?44?
    m r sen
    90c
    kq
    kq
    2kq
    kq
    1? ?46?
    n,lmmeresen ?c
    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    7
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    2
    1? 2 2?38?
    mrsen 90c
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    2
    1? 2?39?
    mrc
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    2
    r ? 2?39?
    mc
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, r es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    EL RADIO DE SCHWARZSCHILD EN UN AGUJERO
    NEGRO DE LA MECÁNICA CUÁNTICA

    Una partícula cargada como el electrón agujero negro,
    también tiene una velocidad resultante de escape en donde el
    ángulo con el eje central es de 45 grados.
    2
    1? 2 2?40?
    mrssen 45c
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, rs es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    2
    1? 2?41?
    mrsc
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, rses el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    2
    1? 2?42?
    mrsc
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, rs es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    2

    rs 2
    mc
    Donde k es la constante de Coulomb, m es la masa invariante de la partícula
    cargada que se observa, q es la carga eléctrica de la partícula, rs es el radio
    desde el centro de la partícula hasta el observador, a es el ángulo entre la
    velocidad vx y la velocidad resultantetotal del observador y c es la velocidad
    de la luz en el vacío.

    LOS NÚMEROS CUÁNTICOS DEL ELECTRÓN
    AGUJERO NEGRO

    2
    e
    2 2
    e e
    Donde k es la constante de Coulomb, me es la masa invariante clásica del
    electrón, qe es la carga eléctrica del electrón, re es el radio clásico del
    electrón, a es el ángulo entre la velocidad vx y la velocidad resultante total
    del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.
    ?45?
    2
    2

    e
    merec
    1?
    Donde k es la constante de Coulomb, me es la masa invariante clásica del
    electrón, qe es la carga eléctrica del electrón, re es el radio del clásico del
    electrón y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2

    e
    2 2

    Donde k es la constante de Coulomb, me es la masa invariante clásica del
    electrón, qe es la carga eléctrica del electrón, re es el radio clásico del
    electrón, n es el primer número cuántico, l es el segundo número cuántico,
    m es el tercer número cuántico y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    Monografias.com

    ?46a?
    ? ?
    sen
    kq
    n,lmkq
    1? ?46b?
    n,lmmerec
    kq
    ? ?48a?
    c
    mp2r psen 45
    kq
    1? ?46c?
    r sen
    e
    n,lmme
    90c
    kq
    1? ?48b?
    r sen 90c
    s
    3672me
    kq
    sen
    kq
    1? ?47?
    1836m r
    s
    1836sen
    90c
    kq
    1? ?48d?
    m r sen
    90c
    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    8
    2 1
    n,lm
    Donde a es el ángulo entre la velocidad vx y la velocidad resultante total del
    observador, n es el primer número cuántico, l es el segundo número
    cuántico, m es el tercer número cuántico y c es la velocidad de la luz en el
    vacío.

    2

    e
    2

    Donde k es la constante de Coulomb, me es la masa invariante clásica del
    electrón, qe es la carga eléctrica del electrón, re es el radio clásico del
    electrón, n es el primer número cuántico, l es el segundo número cuántico,
    m es el tercer número cuántico y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    Esto describe la anterior ecuación es posible mientras es un
    electrón de valencia, pero apenas pisa niveles más profundos
    el electrón vuelve a ser el siguiente:

    2

    e

    2 2
    n,lm
    Donde k es la constante de Coulomb, me es la masa invariante clásica del
    electrón, qe es la carga eléctrica del electrón, re es el radio clásico del
    electrón, n es el primer número cuántico, l es el segundo número cuántico,
    m es el tercer número cuántico y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    ANTIPROTÓN
    El antiprotón es un leptón que tiene la misma masa, el mismo
    radio y el mismo espín del protón pero, la carga eléctrica es
    contraria. La velocidad de escape del electrón estaba ubicada
    a nivel del radio material del electrón pero a medida que se
    incrementa la masa, disminuye el radio material del agujero
    negro y se separa del radio de la velocidad escape.
    2

    e

    2 2
    e
    Donde k es la constante de Coulomb, me es la masa invariante clásica del
    electrón, qees la carga eléctrica del electrón, rs es el radio de Schwarzschild
    en el electrón, a es el ángulo entre la velocidad vx y la velocidad resultante
    total del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.
    ?48?
    2
    2
    90c
    2

    p
    mpr psen
    1?
    Donde k es la constante de Coulomb, mp es la masa invariante clásica del
    protón, qpes la carga eléctrica positiva del protón, rp es el radio del protón y
    c es la velocidad de la luz en el vacío.

    La velocidad de escape del protón entonces se ubica en el
    doble del radio material del protón agujero negro.

    2
    2 p
    2

    Donde k es la constante de Coulomb, mp es la masa invariante clásica del
    protón, qpes la carga eléctrica positiva del protón, rp es el radio del protón y
    c es la velocidad de la luz en el vacío.

    ATIDEUTERÓN

    A medida que se incrementa la masa del agujero negro llega
    al Antideuterón y el radio material no puede descender más.

    2

    e
    2 2
    3672
    Donde k es la constante de Coulomb, me es la masa invariante clásica del
    electrón, qees la carga eléctrica del electrón, rs es el radio de Schwarzschild
    en el electrón, a es el ángulo entre la velocidad vx y la velocidad resultante
    total del observador y c es la velocidad de la luz en el vacío.
    ?48c?
    90c
    r p
    2
    2mp
    2
    2
    2

    p
    1?
    Donde k es la constante de Coulomb, mp es la masa invariante clásica del
    protón, qpes la carga eléctrica positiva del protón, rp es el radio del protón y
    c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2
    p
    2 2
    d d
    Donde k es la constante de Coulomb, md es la masa invariante del deuterón,
    qpes la carga eléctrica positiva del protón, rd es el radio del deuterón y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.

    Monografias.com

    kq
    c ? 2
    ?48e?
    r m sen 45
    2kq
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    kq
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    mrsen 45
    kq
    Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    Heber Gabriel Pico Jiménez MD: Velocidad de escape de una partícula con carga eléctrica no neutra.
    9
    La velocidad de escape del Antideuterón entonces se ubica
    eneldobledelradio material del Antideuterónagujeronegro.

    2

    2 p
    2
    d d
    Donde k es la constante de Coulomb, md es la masa invariante del deuterón,
    qpes la carga eléctrica positiva del protón, rd es el radio del deuterón y c es
    la velocidad de la luz en el vacío.
    c
    ?48 f ?
    2
    p
    mdrs
    2
    ?
    Donde k es la constante de Coulomb, md es la masa invariante del deuterón,
    qpes la carga eléctrica positiva del protón, rs es el radio de Schwarzschild en
    el deuterón y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    NÚCLEO ATÓMICO AGUJERO NEGRO

    Los núcleos atómicos tienen que ser totalmente negros para
    evitarlasirradiacionesporlotanto,elradiodeSchwarzschild
    debe ser distinto al radio material del agujero negro concarga
    eléctrica:

    2

    n
    2 2
    n n
    Donde k es la constante de Coulomb, mn es la masa invariante del núcleo
    atómico, qnes la carga eléctrica positiva del núcleo atómico, rn es el radio
    material del núcleo atómico y c es la velocidad de la luz en el vacío.
    ?50?
    2
    2

    n
    mnrnc
    1?
    Donde k es la constante de Coulomb, mn es la masa invariante del núcleo
    atómico, qnes la carga eléctrica positiva del núcleo atómico, rn es el radio
    material del núcleo atómico y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    EL RADIO DE SCHWARZSCHILD EN EL AGUJERO
    NEGRO DE UN NÚCLEO ATÓMICO

    El radio de Schwarzschild en el núcleo atómico no debe ser
    el mismo radio material del respectivo núcleo atómico.
    ?51?
    2

    n
    2rnmnsen245c2
    1?
    Donde k es la constante de Coulomb, mn es la masa invariante del núcleo
    atómico, qnes la carga eléctrica positiva del núcleo atómico, rn es el radio
    material del núcleo atómico y c es la velocidad de la luz en el vacío.

    2

    n
    s 2
    n
    Donde k es la constante de Coulomb, mn es la masa invariante del núcleo
    atómico, qnes la carga eléctrica positiva del núcleo atómico, rs es el radio de
    Schwarzschild del núcleo atómico y c es la velocidad de la luz en el vacío.
    3. Conclusiones.

    a)- LA PRIMERA GRAN CONCLUSIÓN de este trabajo es
    la ecuación que regula la curvatura del espacio tiempo
    entorno al observador de una partícula con carga eléctrica no
    neutra de la mecánica cuántica:

    2
    1? ?

    Partes: 1, 2

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