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MAGNETISMO




Enviado por 1800059



     

    Indice
    1.
    Introducción


    3. El campo
    magnético

    4. Fuerzas Magnéticas entre distribuciones
    de corriente

    5. Bibliografía

    1.
    Introducción

    El magnetismo es uno
    de los aspectos del electromagnetismo, que es una de las fuerzas
    fundamentales de la naturaleza. Las
    fuerzas magnéticas son producidas por el movimiento de
    partículas cargadas, como por ejemplo electrones, lo que
    indica la estrecha relación entre la electricidad y el
    magnetismo. El marco que enlaza ambas fuerzas, es el tema de este
    curso, se denomina teoría
    electromagnétic. La manifestación más
    conocida del magnetismo es la fuerza de
    atracción o repulsión que actúa entre los
    materiales
    magnéticos como el hierro. Sin
    embargo, en toda la materia se
    pueden observar efectos más sutiles del magnetismo.
    Recientemente, estos efectos han proporcionado claves importantes
    para comprender la estructura
    atómica de la materia.

    2. Teoría
    Electromagnética

    A finales del siglo XVIII y principios del
    XIX se investigaron simultáneamente las teorías
    de la electricidad y el magnetismo.. En 1831, despúes de
    que Hans Oersted comenzará a describir una relación
    entre la electricidad y el magnetismo, y el francés
    André Marie Ampére seguido por el físico
    francés Dominique François profundizarán en
    dicho campo, el científico británico Michael
    Faraday descubrió que el movimiento de un imán en
    las proximidades de un cable induce en éste una corriente
    eléctrica; este efecto era inverso al hallado por
    Oersted. La unificación plena de las teorías de la
    electricidad y el magnetismo se debió al físico
    británico James Clerk Maxwell, que predijo la existencia
    de ondas
    electromagnéticas e identificó la luz como un
    fenómeno electromagnético.
    Después de que el físico francés Pierre
    Ernst Weiss postulará la existencia de un campo
    magnético interno, molecular, en los materiales como
    el hierro, las propiedades magnéticas se estudiaron de
    forma cada vez más detallada, lo que permitió que
    más tarde otros científicos predijeran muchas
    estructuras
    atómicas del momento magnético más
    complejas, con diferentes propiedades
    magnéticas

    3. El campo
    magnético

    Una barra imantada o un cable que transporta corriente
    pueden influir en otros materiales magnéticos sin tocarlos
    físicamente porque los objetos magnéticos producen
    un ‘campo magnético’. Los campos
    magnéticos suelen representarse mediante
    ‘líneas de campo magnético’ o
    ‘líneas de fuerza’. En cualquier punto, la
    dirección del campo magnético es
    igual a la dirección de las líneas de fuerza, y la
    intensidad del campo es inversamente proporcional al espacio
    entre las líneas.

    En el caso de una barra imantada, las líneas de
    fuerza salen de un extremo y se curvan para llegar al otro
    extremo; estas líneas pueden considerarse como bucles
    cerrados, con una parte del bucle dentro del imán y otra
    fuera. En los extremos del imán, donde las líneas
    de fuerza están más próximas, el campo
    magnético es más intenso; en los lados del
    imán, donde las líneas de fuerza están
    más separadas, el campo magnético es más
    débil. Según su forma y su fuerza magnética,
    los distintos tipos de imán producen diferentes esquemas
    de líneas de fuerza.
    La estructura de las líneas de fuerza creadas por un
    imán o por cualquier objeto que genere un campo
    magnético puede visualizarse utilizando una brújula
    o limaduras de hierro. Los imanes tienden a orientarse siguiendo
    las líneas de campo magnético. Por tanto, una
    brújula, que es un pequeño imán que puede
    rotar libremente, se orientará en la dirección de
    las líneas. Marcando la dirección que señala
    la brújula al colocarla en diferentes puntos alrededor de
    la fuente del campo magnético, puede deducirse el esquema
    de líneas de fuerza.
    Igualmente, si se agitan limaduras de hierro sobre una hoja de
    papel o un
    plástico
    por encima de un objeto que crea un campo magnético, las
    limaduras se orientan siguiendo las líneas de fuerza y
    permiten así visualizar su estructura.
    Los campos magnéticos influyen sobre los materiales
    magnéticos y sobre las partículas cargadas en
    movimiento. En términos generales, cuando una
    partícula cargada se desplaza a través de un campo
    magnético, experimenta una fuerza que forma ángulos
    rectos con la velocidad de
    la partícula y con la dirección del campo. Como la
    fuerza siempre es perpendicular a la velocidad, las
    partículas se mueven en trayectorias curvas. Los campos
    magnéticos se emplean para controlar las trayectorias de
    partículas cargadas en dispositivos como los aceleradores
    de partículas o los espectrógrafos de
    masas.

    4. Fuerzas Magnéticas
    entre distribuciones de corriente

    La expresión básica para el calculo de
    fuerzas magneticas es la fuerza de Lorentz:

    Que como
    :

    En el caso de las dos distribuciones de la figura, la
    fuerza que ejerce la distribución 1 sobre la 2 es:

    Si el volumen encierra
    a la distribución, no puede haber corriente a
    través de la superficie que la limita.

    Intercambiando los subindices se observa que las fuerzas
    magneticas cumplen el principio de acción y
    reacción.

    Si se aplica la expresión al cálculo de
    la fuerza que ejerce una distribución sobre sí
    misma se obtiene un valor nulo.
    Esto no quiere decir que una distribución no ejerza fuerza
    sobre sus elementos de corriente, sino que la fuerza total sobre
    el conjunto de sus elementos de corriente es nula.

    La fuerza total sobre un elemento de corriente debe ser
    ortogonal al mismo
    La fuerza entre dos elementos de corriente, en principio, no es
    necesariamente radial, pero como las distribuciones tienen
    divergencia nula, sólo contribuye la componente radial.
    Así que la suma de las fuerzas que dos elementos de
    corriente ejercen el uno sobre el otro es nula. Dos elementos de
    corriente paralelos se atraen sis sus corrientes llevan el mismo
    sentido y se repelen si llevan sentidos contrarios.

    Ejemplo 1. Fuerza entre una corriente rectilínea
    indefinida y un espira rectangular

    En este caso es más práctico partir de la
    expresión en función
    del campo
    magnetico.
    El campo debido a la línea de corriente en el plano x = 0
    es:

    La contribución de los tramos horizontales se
    cancela.
    Domina la contribución del tramo vertical más
    proximo
    Para los sentidos de
    corriente de la figura, la fuerza resultante resulta
    atractiva.
    Ejemplo 2. Fuerza magnetica sobre un conductor rectilineo
    Intensidad de la corriente

    La intensidad de la corriente eléctrica es la
    carga que atraviesa la sección normal S del conductor en
    la unidad de tiempo.
    Sea n el número de partículas por unidad de
    volumen, v la velocidad media de dichas partículas, S la
    sección del haz y q la carga de cada
    partícula.
    La carga Q que atraviesa la sección normal
    S en el tiempo t, es la contenida en un
    cilindro de sección S y longitud v·t.
    Carga Q= (número de partículas por unidad de
    volumen n)·(carga de cada partícula
    q)· (volumen del cilindro Svt)
    Q=n·qS·v·t
    Dividiendo Q entre el tiempo t obtenemos la
    intensidad de la corriente eléctrica.
    i=nqvS
    La intensidad es el flujo de carga o la carga que atraviesa la
    sección normal S en la unidad de tiempo, que será
    el producto de
    los siguientes términos:

    • Número de partículas por unidad de
      volumen, n
    • La carga de cada partícula, q.
    • El área de la sección normal,
      S
    • La velocidad media de las partículas,
      v.

    Fuerza sobre una porción de conductor
    rectilíneo.
    En el espectrómetro de masas o en el ciclotrón, ya
    hemos estudiado la fuerza que ejerce un campo magnético
    sobre un portador de carga, y el movimiento que
    produce.

    En la figura, se muestra la
    dirección y sentido de la fuerza que ejerce el campo
    magnético B sobre un portador de carga
    positivo q, que se mueve hacia la izquierda con velocidad
    v.

    Calculemos la fuerza sobre todos los portadores (nSL) de
    carga contenidos en la longitud L del conductor.
    El vector unitario ut=v/v tiene la misma
    dirección y sentido que el vector velocidad, o el sentido
    en el que se mueven los portadores de carga positiva.
    En el caso de que el conductor no sea rectilíneo o el
    campo magnético no se constante, se ha de calcular la
    fuerza sobre un elemento de corriente dl
    Las componentes de dicha fuerza dFx y
    dFy
    Se ha de comprobar si hay simetría de modo que alguna de
    las componentes sea nula .
    Ejemplo 3. Fuerza y momento sobre una espira
    Fuerza sobre cada lado de la espira

    La figura representa una espira rectangular cuyos lados
    miden a y b. La espira forma un ángulo q con el
    plano horizontal y es recorrida por una corriente de intensidad
    i, tal como indica el sentido de la flecha roja en la figura.
    La espira está situada en una región en la que hay
    un campo magnético uniforme B paralelo al plano horizontal
    (en color gris), tal
    como indica la flecha de color azul en la figura.
    Calcularemos la fuerza que ejerce dicho campo magnético
    sobre cada uno de los lados de la espira rectangular.
    Ya hemos deducido la expresión de la fuerza que ejerce un
    campo magnético sobre una porción L de corriente
    rectilínea.
    La fuerza Fr sobre cada uno de los lados de longitud a, esta
    señalada en la figura y su modulo vale
    F1=i·1·B·a·sen90º=iBa.

    La fuerza F2 sobre cada uno de los lados de longitud
    b, es
    F2=i·1·B·b·senq
    =iBb·senq
    Esta fuerza tiene la dirección del eje de rotación
    de la espira, y sentidos opuestos.
    La fuerza F2 es nula cuando la espira está
    contenida en el plano horizontal q =0º, y es
    máxima cuando el plano de la espira es perpendicular al
    plano horizontal q =90º.
    Momento de las fuerzas sobre la espira
    La fuerza resultante sobre la espira es nula, sin embargo, las
    fuerzas sobre los lados de longitud a no tienen la misma
    línea de acción y forman un par de momento.
    M = 2F1·(b/2)·cosq =
    i·ab·B·cosq =
    i·S·B·cosq
    La dirección momento M es la del eje de rotación de
    la espira, y el sentido viene dado por la regla del
    sacacorchos.
    Definimos una nueva magnitud denominada momento magnético
    m de la espira.

    • Cuyo módulo es el producto de la intensidad de
      la corriente i por el área S de la espira.
    • Su dirección es perpendicular al plano de la
      espira.
    • Su sentido viene determinado por el avance de un
      sacacorchos que gire como lo hace la corriente en la
      espira.

    El momento se puede expresar en forma de producto
    vectorial de dos vectores, el
    vector momento magnético m y el vector campo
    magnético B

    Como vemos en la figura

    • Su
      módulo es M=m·B·sen(90+q
      )=m·B·cosq
      =iS·B·cosq
    • Su dirección es perpendicular al plano
      determinado por los dos vectores, es decir, el eje de
      rotación de la espira.
    • Su
      sentido es el del avance de un sacacorchos que gire desde el
      vector m hacia el vector B por el camino más
      corto.

    Cuando el vector campo B y el vector momento
    magnético m son paralelos, el momento M es nulo, esta es
    una posición de equilibrio.
    Aunque la fórmula del momento M se ha obtenido para una
    espira rectangular, es válida para una espira circular o
    de cualquier otra forma
    Para finalizar el presente trabajo, y basandome en soporte de
    internet a
    continuación se presentan aplicaciones de fuerzas
    magneticas y electricas en tecnologias actuales:
    Aplicación de fuerzas eléctricas y
    magnéticas al control de formas
    líquidas en microgravedad.
    En purificación de semiconductores y
    crecimiento de monocristales se usa la técnica de la zona
    flotante. Las fuerzas magnéticas estabilizan la zona
    flotante
    Curva de estabilidad en el plano B -L para distintos valores de la
    longitud de penetración

    Chorro perfectamente conductor: = 0; Chorro aislante: d
    = infinito
    Los puntos a la derecha de cada curva representan estados
    inestables (ruptura del chorro). La aplicación de un campo
    magnético permite obtener chorros más esbeltos.
    En la secuencia de imágenes:
    un puente estable por la acción de un campo
    eléctrico axial se rompe cuando este se hace cero. Se
    estudian acelerómetros basados en la dinámica de puentes líquidos, por la
    sensibilidad de su rotura a la microgravedad.

    5.
    Bibliografía

    Campos electromagnéticos. Rodríguez Danta,
    Marcelo. Universidad de
    Sevilla
    Manuales
    universitarios, 1996.
    WANGSNESS, R. K.: Campos electromagnéticos. De.
    Limusa, S.A. México,
    1983 LÓPEZ RODRíGUEZ, V.:
    Problemas resueltos de Electromagnetismo. Ed. Cera.
    En Internet:
    http://www.gr.ssr.upm.es/eym/www/eym5/index.htm#sld0096

    http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/elecmagnet/elecmagnet.htm

     

     

     

     

     

     

    Autor:

    Sandra Patricia Daza P.

     

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