El protón de Aspin Bubbles Yoël Lana-Renault Doctor
en Ciencias Físicas Universidad de Zaragoza. 50009
Zaragoza, España e-mail: yoelclaude@telefonica.net web:
www.yoel-lana-renault.es Abstract: En este artículo
incorporamos todas las modificaciones que hemos introducido en el
proyecto Aspin Bubbles[1] y construímos
mecánicamente la partícula protón. La
estructura del protón es muy sencilla, dos positones en
órbita circular alrededor de un negatón. Como
iremos viendo a lo largo del artículo, nos enfrentamos con
una máquina mecánica perfecta que reune y cumple
con todos los conocimientos que tenemos del protón. Key
words: Aspin Bubbles, ondas anarmónicas, positón,
negatón, ton. 1. Introducción Hagamos un
pequeño resumen del comportamiento del éter y de la
materia de Aspin Bubbles[1]. El éter es un fluído
continuo e isotrópico. El éter llena todo el
espacio físico y no se desplaza. Los tones (la materia)
están inmersos en el éter y lo perturban. El
éter modifica sus propiedades elásticas conforme
las ondas de los tones lo atraviesan, de tal forma que frecuencia
y amplitud le hacen disminuir su elasticidad. Como consecuencia
de ello, la velocidad de propagación de las ondas
electromagnéticas que recorren el éter disminuye y
es inferior a la velocidad de la luz. La pulsación
anarmónica de la membrana de los tones produce
contracciones y dilataciones en el éter que se propagan a
la velocidad de la luz. El éter es elástico y
reproduce el movimiento asimétrico de la membrana del ton.
Tiene un comportamiento inercial no lineal. Tenemos, por lo
tanto, ondas esféricas longitudinales anarmónicas
que se propagan por todo el espacio y soportadas por el
éter. El éter se polariza y los tones se
autopropulsan en este medio. 1
ˆ En el caso del positón, las contracciones son
más fuertes que las dilataciones y en el caso del
negatón es al contrario. De ahí, que hablemos de
que los tones polarizan el éter mediante un campo de ondas
y hayamos asociado este comportamiento con el concepto
clásico de campo eléctrico. Para entender la
interacción existente entre dos tones cualesquiera hicimos
un símil diciendo que el positón actúa como
una bomba de compresión que endurece el éter y que
el negatón actúa como una bomba de absorción
que ablanda el éter. La interacción mecánica
que se produce en el éter entre una onda anarmónica
y una partícula (ton) es simplemente la fuerza
eléctrica, y con esto, la fuerza de la gravedad[2] resulta
ser simplemente un residuo de las fuerzas eléctricas
existentes entre dos materias neutras formadas por tones. No
estamos pues ante un éter estático, sino ante un
éter dinámico configurado por la existencia de los
tones constituyentes de la materia. Es fácil imaginar las
líneas de fuerza de los campos eléctricos y
gravitatorios dibujados en este éter. La
disminución de la velocidad de propagación de las
ondas en las proximidades de la materia nos condujo, por ejemplo,
a que la luz se curva en las proximidades del Sol[3].
También es fácil imaginar que la Tierra transporta
su campo gravitatorio, el éter que lo llena todo se
configura a su paso. Tenemos un éter dinámico. De
ahí que el resultado del experimento de Michelson-Morley
sea correcto. La aberración estelar así como otros
fenómenos físicos son facilmente explicables desde
esta nueva perspectiva. Y en el interior de la materia, espacio
entre tones ligados, el éter está muy configurado
(perturbado), produciéndose la refracción de la
luz. Y si la materia se mueve, la configuración del
éter que producen los tones de la materia también
se mueve. De ahí, que Fizeau demostrase con su experimento
de la velocidad de la luz atravesando agua en movimiento, que
aquélla es variable en función de la materia que
atraviesa y de la velocidad que lleva. Además
planteábamos que todos los tones giran alrededor de un
diámetro produciendo una nueva perturbación del
éter; la rotación implica un momento angular
intrínseco constante S respecto de su centro de masas que
se denomina momento angular de spin S. El éter debe tener
una cierta viscosidad por lo que la rotación de los tones
estira y tensa su éter circundante, propagándose
este comportamiento a la velocidad de la luz. De ahí que
pudiésemos interpretar el concepto de campo
magnético como una medida del estiramiento y tensado del
éter (ley de Biot-Savart). Así, este estiramiento y
tensado del éter también nos llevó a
interpretar el desplazamiento de los tones con velocidad (fuerza
magnética de Lorentz) Añadiendo las dos
hipótesis siguientes: 1ª) Un negatón B
no-ligado con otros tones y con velocidad v , perfora el
éter girando a izquierdas. Su vector S tiene la misma
dirección, pero el sentido es contrario a su trayectoria,
2ª) Un positón A no-ligado con otros tones y con
velocidad v , perfora el éter girando a derechas. Su
vector S tiene la dirección y el sentido de su
trayectoria, generalizamos la ley de Biot y Savart en la forma: B
= µ0 e v 4 p r 3 s ? r (1) 2
ˆ ˆ donde el vector campo magnético B producido
era la magnitud que nos determinaba las características
del éter, estirado, tensado y direccionado por el ton en
un punto del espacio situado a una distancia r vector, que lleva
una velocidad v y donde la dirección y el sentido del
vector S está representado por el vector unitario s . Y
para la fuerza magnética de Lorentz decíamos: Un
ton con velocidad v en un éter uniforme estirado, tensado
y direccionado B estará sometido a una fuerza F cuyo valor
es: F = ev s ? B (2) El por qué de esta relación
era la siguiente: Según la figura adjunta, el vector S del
ton siempre lo podemos descomponer en el plano que determinan S y
B en dos componentes; Sy paralela al campo B y otra Sx
perpendicular. La componente Sy estira y tensa perpendicularmente
el éter B por igual en todas las direcciones, hay
equilibrio. Sin embargo, la componente perpendicular Sx estira y
tensa más al éter en la dirección y sentido
de B. La membrana, en su rotación, estira y tensa
más al éter B en la cara que rota en la
dirección y sentido de B (lado 1 del ton), mientras que en
el lado opuesto (2) el éter B se destensa. De ahí,
que el éter más tensado en una cara que en la otra
produzca una fuerza F que medimos mediante la relación
(2). Los tones se autopropulsan en esta anisotropía del
éter produciendo la fuerza magnética de Lorentz F
(2). 3
µ S µ L ˆ ˆ ˆ ˆ µ L ˆ
ˆ µ L ˆ ˆ Aunque no lo hayamos explicitado
hasta ahora, los tones tienen un momento magnético de spin
que lleva la misma dirección y sentido del vector S. De
ahí, que tengamos que modificar el momento
magnético que produce un ton con velocidad v en una
trayectoria circular cuyo momento angular orbital es L de la
forma siguiente: µ L = e · L 2 · m ·
(s · v) (3) donde el factor (s · v) es el producto
escalar de los vectores unitarios del vector S y de la velocidad
v . El negatón, con su rotación y según (1),
tensa el éter del interior de la trayectoria hacia abajo
produciendo en la espira un momento magnético la
expresión (3) negativo. Y es conforme a µ L = e
· L 2 · m · (s · v) = e · L 2
· m ·1·1· Cos(180º ) = – e
· L 2 · m (4) ya que el ángulo que forman
los vectores S y v es de 180º. En el caso del
positón, el ángulo que forman los vectores S y v es
de 0º, por lo que el momento magnético es positivo.
La rotación del positón tensa el éter del
interior de la trayectoria hacia arriba produciendo en la espira
un momento magnético µ L positivo. Veremos mas
adelante, en la construcción de partículas, la
utilidad del factor (s · v) cuando los tones están
forzados por los campos magnéticos (éter tensado) a
que los vectores S y v forman entre sí un ángulo
determinado. 4
µ S : x = · donde 2. Modificaciones introducidas en
Aspin Bubbles[1] Aunque no sea de hecho una modificación
propiamente dicha, el factor Aspin, causante de la
asimetría de las fuerzas entre tones para obtener la
gravedad, se puede simplificar y se obtiene lo siguiente:
Aspíni = 1 + 2 H i + d i 2 Hi ( H i + 1) = 1 + Hi + d i H
i (4*) Habíamos calculado que una esfera hueca en
rotación de radio r con momento angular de spin S
constante, y con una carga unitaria e distribuída
uniformemente a lo largo de toda su superficie, producía
el siguiente momento magnético de spin µ S = e
· ?S · r 2 3 (5) en donde ?S era la velocidad
angular de rotación. Los tones son esferas huecas
pulsantes en donde el radio r de la membrana obedece a la
siguiente expresión: y teniendo en cuenta que: r = r (? t
) = ( r0 + A 0 sin [? t ]) (6) S = I · ?S e I = 2 3
· M · r 2 (7) donde I es el momento de inercia de
la membrana del ton, sustituyendo en (5) obtenemos que el momento
magnético de spin es: µ S = e · ?S · r
2 e · S 3 2 · M (8) siendo M la masa pasiva de
cualquier ton que es la cantidad de masa que tiene la membrana.
Hemos encontrado que el valor absoluto del momento
magnético de spin m es: cualquier ton con masa µ S
de µ S = g AB e · S 2 m (9) g AB es un nuevo
coeficiente giromagnético cuyo valor es: g AB = mp – me mp
· µo = 2, 791326323…. (10) siendo µo = 2,
792847356 , el cociente entre el momento magnético del
protón y el magnetón nuclear µ N , mp , la
masa del protón y me , la masa del electrón.
Veremos posteriormente el papel esencial de este coeficiente en
la construcción del protón y de cualquier
partícula formada por tones, y la forma de obtenerlo. El
protón es la partícula base de toda la materia.
5
1 2 Si · · i i d – R j1 2 Igualando las expresiones
(8) y (9), obtenemos la relación definitiva existente
entre la masa activa m de un ton que medimos y la masa pasiva M
de su menbrana, y es: m = g AB · M (11) (en Aspin
Bubbles[1], habíamos dicho que la relación era 2).
En un próximo artículo demostraremos que se pueden
obtener las fórmulas (distancia, velocidad y
aceleración) de la relatividad de Einstein haciendo un
pequeño cambio en la interacción mecánica
onda-ton cuando el ton lleva velocidad. De momento, esto implica
unas modificaciones en las hipótesis (22) y (23) de Aspin
Bubbles[1]. Son las siguientes: 1ª) La masa m de un ton no
varía con la velocidad, pero si le aumentamos su velocidad
en un acelerador de partículas, su energía interna
aumenta por un factor de excitación t , es decir: Ei = t
· m · c2 = h ·? = ? · ? (12) 2ª)
y esta energía interna Ei es la energía
cinética T máxima de la membrana cuando esta
está en su posición de equilibrio R1 y su velocidad
v es máxima ( vM ) T ( R1 ) = Ei = · M · vM
2 (13) t = 1 , obtenemos la ecuación de Einstein Ei = m
· c2 , sólo válida para partículas en
reposo o con velocidad que no hayan sido excitadas según
Aspin Bubbles. Las ecuaciones (11), (12) y (13) implican que el
radio definitivo de la posición de equilibrio de la
membrana de un ton i es: Ri1 = 2 · ? g AB mi · c 2
·t i · Aspini = ? mi · c 2 · g AB t i
· Aspini (14) que sustituye a la condición de
contorno (30) de Aspin Bubbles[1]. Finalmente, para poder
calcular correctamente y numéricamente los
parámetros {r0 , A 0 , x} de la ecuación de
movimiento de la membrana (6) del ton que nos determina sus
dimensiones, es necesario modificar la condición de
contorno (25) de Aspin Bubbles[1] sustituyendo simplemente el
radio medio Ri por el radio de la posición de equilibrio
R1 . Con estas modificaciones, la interacción
mecánica F j ( d ) de la onda anarmónica i sobre el
ton j o dicho de otro modo, la fuerza eléctrica F j ( d )
que ejerce el ton i sobre el ton j separados por una distancia d
es: Fi j ( d ) = d i t i t j Ri1 R j1 mi a j 2 2 = d i d j Aspini
k e2 Aspin j d 2 – R j1 (15) donde la carga unitaria e es
simplemente una constante positiva que vale: e = Ri1 6 d i mi ai
k (16)
m m ? 3. El protón El protón tiene tres tones, dos
positones A en órbita alrededor de un negatón B .
Las masas mA de los positones son iguales. La masa mB del
negatón es distinta. Como consecuencia de ello, los
positones tienen la misma frecuencia de pulsación y
están en fase, y el negatón tiene otra frecuencia
(ver 12). Una vista del protón en diferentes momentos
especiales visto desde la parte superior sería la
siguiente: En esta secuencia de momentos del protón, el
tamaño de los tones así como su radio orbital no
están a escala. Veremos posteriormente el valor real de
sus radios máximos y mínimos, el de su
posición de equilibrio R1 y el de su órbita. 3.1 –
Cálculo de las masas En el decaimiento del neutrón
en protón más electrón más
antineutrino n = p + e +? e (17) consideramos que el
neutrón y el antineutrino, por ser partículas
neutras, tienen la misma cantidad de masa positónica que
negatónica. Aplicando la ley de conservación de
masas obtenemos: para la masa positónica A ? mn 2 = 2
· mA + ? 2 (18) y para la masa negatónica B ? mn 2
= mB + me + ? 2 (19) restando ambas ecuaciones 0 = 2 · mA
– mB – me (20) y teniendo en cuenta la estructura definida para
el protón, tenemos que su masa es: mp = 2 · mA + mB
(21) por lo que resolviendo el sistema de ecuaciones (20) y (21)
se obtiene finalmente que: la masa de los positones es ? mA = mp
+ me 4 (22) y la del negatón ? mB = mp – me 2 (23) 7
· 2 2 · 2 2 · = 2 2 (26) = AspínB 3
(28) Fijémonos que la masa del negatón mB es casi
dos veces la masa de los positones mA mB mA = 2 · mp – me
mp + me ? 2 (24) 3.2 – Fuerzas de Ligadura Esquematicamente, las
fuerzas que existen en la estructura del protón son las
representadas en la siguiente figura. Aplicando la
interacción mecánica onda-ton (15) tenemos: .- La
fuerza de atracción que el negatón B ejerce sobre
los positones A FA = FBA = d B · d A · AspinB k
· e2 AspinA r – RA1 =- AspinB k · e2 AspinA ( x –
1) · RA1 (25) donde hacemos el cambio de variable x = r R
A1 .- La fuerza de repulsión que ejercen entre sí
los positones A FR = FAA = d A · d A ·
AspínA k · e2 k · e2 AspínA (2r )2 –
RA1 (4 x2 – 1) · RA1 .- La fuerza centrífuga debido
al movimiento orbital de los positones FC = L2 n2 · ?2 mA
· r 3 mA · r 3 (27) considerando que los positones
tienen un momento angular orbital en valor absoluto L = n
· ? , donde n es un número a calcular. En todo
momento se cumple que – FA = FR + FC , simplificando obtenemos la
siguiente ecuación: · x · (4 x 2 – 1) – x3
· ( x2 – 1) – a0 · ( x2 – 1) · (4 x2 – 1) =
0 AspínA donde a 0 = n2 · ?2 mA · RA1
· k · e2 . En esta ecuación nuestras
incógnitas son x y n . 8
3 µ ev A 4 p r r ? 3.3 – Orientación de los momentos
angulares S En la construcción del protón tenemos
que conseguir que los campos magnéticos que producen los
tones tengan la misma dirección que sus momentos angulares
de spin, es decir, momentos y campos tienen que estar alineados.
Aplicando la Ley generalizada de Biot y Savart (1) hemos obtenido
lo siguiente: .-Los momentos angulares de spin S de los positones
1 y 2 están inclinados hacia abajo respecto de su
órbita formando un ángulo ? con la dirección
de sus velocidades v . .- Descomponemos el vector S de los
positones en sus componentes Sx y S y . .- La componente
rotación arriba cuyo módulo es Sx del
positón 1 produce en el negatón un campo
magnético hacia Bpy = µ0 e v 4 p r sx ? r = 0 2
Cos(? ) Sen(90º ) = 2 Cos(? ) (29) siendo el vector unitario
sx = s · Cos(? ) y denotando A = µ0 e v 4 p (30) .-
La componente rotación Sx del positón 2 produce en
el negatón un campo magnético igual pero hacia
abajo, por lo que ambas componentes se anulan. .- La componente
rotación hacia arriba cuyo valor es Sx del positón
1 produce en el positón 2 un campo magnético B'py =
A 4 r 2 Cos(? ) al ser su distancia entre ellos 2r (31) .- La
componente rotación Sx del positón 2 produce en el
positón 1 un campo magnético igual pero hacia
abajo. 9
3 µ ev A 4 p r r ? . 2 A 4 r 2 A Cos(? ) = A 4 r 1 4 .- Las
componentes de rotación S y de los positones producen en
el negatón campos magnéticos opuestos cuyos valores
son Bp x = µ0 e v 4 p r s y ? r = 0 2 Sen(? ) Sen(90º
) = 2 Sen(? ) (32) siendo el vector unitario s y = s ·
Sen(? ) .- Las componentes de rotación S y de los
positones producen en sus positones opuestos campos cuyos valores
son B'p x = A 4 r 2 Sen(? ) al ser su distancia entre ellos 2r
(33) .- Por último, la rotación del negatón,
vector S, produce en los positones campos cuyos valores son Bnx =
A r 2 (34) De todo esto, si nos fijamos, los campos Bnx y B'p x
tienen la misma dirección pero son de sentido opuesto, por
lo que los positones sufrirán un campo resultante Bx = Bnx
– B'p x = A r – 2 Sen(? ) (35) y la suma vectorial de los campos
Bx y B'py nos dan vectores campo B * que están alineados
con los vectores S de los positones tal como queríamos en
un principio. En el positón 1 el campo B * penetra siempre
por la base del vector S y en el positón 2 al
revés. De esta forma el protón queda completamente
estabilizado. Ahora ya podemos hallar el valor del ángulo
? , el cual, cumple con la relación: tan(? ) = B'py Bx = A
r Cos(? ) 4 r 2 – 2 Sen(? ) 4 – Sen(? ) (36) Resolviendo esta
ecuación obtenemos que: Sen(? ) = , luego ? = 14, 47º
(37) 3.4 – Momentos angulares y magnéticos totales De la
figura 6 del protón, obtenemos la ecuación
siguiente para los momentos angulares: J = 2L + S – 2S ·
Sen(? ) (38) Consideramos que el momento angular total valor es J
del protón es igual al de los tones y que su J = S = a
· ? 10 (39)
1 4 a (41) µ · + ˆ ˆ – + ˆ ˆ
µ · Habíamos planteado que L = n · ?
(ver 27). Considerando ahora el valor hallado de Sen(? ) = y
simplificando la ecuación (38) tenemos que L = S ·
Sen(? ) (40) Resolviendo (40), obtenemos la relación
fundamental n = 4 válida sólo, por el momento, para
el protón. Para los momentos magnéticos obtenemos
la siguiente ecuación: µ = µSB + µLA (1)
+ µLA (2) (42) donde es el momento magnético total
del protón. Desarrollemos estos términos. .- El
valor del momento magnético de spin del negatón
según (9) es µSB = g AB e · S 2 mB (43) .- El
valor del momento magnético que produce el positón
1 en la espira según (3) es µL = µ L = e
· L 2 · mA · (s · v) = e · L 2
· mA · Cos(? ) (44) .- El valor del momento
magnético que produce el positón 2 en la espira es
µL = µ L = e · L 2 · mA · (s
· v) = e · L 2 · mA · Cos(180º
-? ) = – µL (45) luego la suma de estos momentos
magnéticos se anulan, situación que ya
sabíamos porque los dos campos magnéticos Bpy que
habíamos obtenido eran iguales y opuestos. Debido a esto,
la ecuación (42) se transforma en µ = µSB y
nos dice que el momento magnético del protón es
igual al del negatón. 3.5 – Frecuencia de precesión
de Larmor (46) Si a este protón lo someto a un campo
magnético B exterior, su momento magnético precesa
alrededor del campo B de forma análoga a la
precesión de una peonza alrededor del campo de gravedad.
Según (9), (39) y (46), podemos poner que el momento
magnético total del protón cumple con las
siguientes igualdades: µ = µSB = g AB e · S 2
mB = ? · S = ? · J (47) siendo ? = g AB · e
2 · mB (48) 11
µ y d dt d µ J = Según la figura 7, la
órbita del protón experimenta un momento N que
tiende a alinear el momento magnético µ con el campo
magnético B , dicho momento es: N = µ ? B = ?
· J ? B (49) lo que hace que J precesen en torno a la
dirección de B , con una velocidad angular ? que podemos
calcular a partir del teorema del momento angular: N = J . En
efecto, dt por tener el vector J el origen fijo en el centro de
la órbita (en el negatón), d dt J es la velocidad
del extremo de J , es decir: J = J ? ? , lo que junto con (49)
conduce a: J ? ? = ? · J ? B ? J ? (? – ? · B) = 0
(50) y por ser el vector Larmor: J ? 0 , tenemos finalmente la
frecuencia angular de precesión de ? = ? · B que
hace que el plano de la órbita cambie como se muestra en
la figura 7. (51) De (39) y (47) tenemos que ? = µ a
· ? , luego el valor de dicha frecuencia es: ? = ? = ?
· B = µ a · ? · B (52) 12
?P , = = y f ? J Z ? ? J ? ? Normalmente, la frecuencia de
precesión de Larmor se mide en Hz y se denomina por por lo
que ésta toma la forma: ?P = ? µ 2 · p 2
· p · a · ? · B (53) Si nos fijamos
en la figura, se cumplen las siguientes igualdades: y dividiendo
ambas, tenemos: J Z = J · Cos[f ] µZ = µ
· Cos[f ] (54) (55) J Z µZ = J µ (56) lo que
implica que J µ J Z µZ J Z = µZ · J
µ (57) Por último, de (54) podemos saber el
ángulo f = ArcCos ? (58) 3.6 – Resolución Sabemos
que el protón es muy estable, por lo que debe existir una
ligadura muy fuerte entre tones. Para ello hemos buscado
numéricamente el valor a tal que su radio orbital sea
mínimo. Le llamaremos " a límite", veremos a
continuación la razón de ello. Esto se consigue
cuando el cociente r RMA + RMB ? 1 (59) es decir, cuando los
tamaños del positón y del negatón son
máximos, y caben como mínimo en el diámetro
orbital. Hay que tener en cuenta que este hecho ocurre cada
cierto tiempo porque las frecuencias de pulsación de los
tones son distintas. El proceso es el siguiente: Se da un valor a
a , lo que implica un valor directo de n según (41) y se
resuelve numéricamente la ecuación (28), que nos da
el valor de la incógnita x . Con estos datos, a
continuación se calcula todo lo demás. Los
resultados son los siguientes: a = 0,8476229419… " a
límite" n = 0,211905735475….. x = 3,
00129901831852854…. r = x · RA1 = 5, 962258129999088….
·10-15 m ya que x = r R A1 lo que implica que la
relación (59) toma un valor muy cercano a la unidad: r RMA
+ RMB = 1,000000000028343….. (60) No es necesario obtener
más decimales. Con esto, utilizando (25), la fuerza de
ligadura es: FLIG = FA = 7,3003914 13 N (61)
2 3 a = µN µ = f ?P . . La mecánica
cuántica nos dice que el valor de a debe ser =
0,8660254037….. Los dos valores a son muy parecidos. Veamos las
diferencias en la siguiente tabla. " a límite" a= 3 2
0,8476229419… 0,8660254037….. n = L a ? 4 0,2119057354….. 3
8 = 0, 216506350… x = r RA1 3, 0012990183…. 3,1877690101….
radio r órbita en m r RMA + RMB J Z ? J µ J Z
µZ 5,9622581299…. ·10-15 1,000000000028343….. 4,
7345629843…. 1 2 1, 6952458838…. 6,3326918049…
·10-15 1, 06212976141…. 4,8373535183…. 1 2 3 = 1,
7320508075…. ?P en MHz con B = 1 T 42,57748059….
42,57748059…. ángulo Fuerza Ligadura en N
53,851157…º 7,300391478…. 54, 735610…º
6,380797385…. Tenemos que el valor de la componente J Z es
igual, es decir J Z = ? / 2 y también es igual, la
frecuencia de precesión de Larmor Los demás valores
son muy parecidos, por lo tanto, creemos que no es necesario
apurar el valor de a al límite, sino construir el
protón y el resto de las partículas de la materia
con el valor a = 3 / 2 . Posiblemente, el protón, como
máquina mecánica, necesita para funcionar alguna
pequeña tolerancia en sus dimensiones, y eso lo consigue
con el valor a de la mecánica cuántica. A
continuación damos dimensiones y características
esenciales del protón que cambian para diferentes estados
energéticos según el factor de excitación t
que pueden tener los tones (ver 12). Los valores a ,
independientemente del valor del factor t n , µ , µZ
, J , J Z , ?P y f son constantes 14
t 11 factor t 1 103 106 109 Energía en MeV 9, 382720
·102 9, 382720 ·105 9, 382720 ·108 9, 382720
·1011 Diámetro del Positón en metros
máximo 2 · RMA 7,94790 ·10-15 2,512837
·10-16 7,946238 ·10-18 2,512820 ·10-19
equilibrio 2 · RA1 3,97311·10-15 1, 256410
·10-16 3,973118 ·10-18 1, 256410 ·10-19
mínimo 2 · RmA 9,34453 ·10-22
2,92771·10-26 9, 25419 ·10-31 2,92920 ·10-35
Diámetro del Negatón en metros máximo 2
· RMB 3,97661·10-15 1, 25777 ·10-16 3,97744
·10-18 1, 25777 ·10-19 equilibrio 2 · RB1
1,98872 ·10-15 6, 28889 ·10-17 1,98872
·10-18 6, 28889 ·10-20 mínimo 2 · RmB
4,58711·10-22 1, 464112 ·1-26 4,63194 ·10-31
1, 46195 ·10-35 características que cambian x = r
RA1 3,187769 114, 618061 3624,885914 114628,9683 Diámetro
órbita 2 · r Diámetro 2(r + RMA ) 1, 26653
·10-14 2, 0613 ·10-14 1,44007 ·10-14 1,
46520 ·10-14 1,44021·10-14 1, 44100 ·10-14
1,44021·10-14 1, 44023 ·10-14 (a) (b) (c) r RMA +
RMB r RA1 + RB1 r RmA + RmB 1,062129 2,124407 9, 09109
·106 38,192062 76,384292 3, 27898 ·1011 1207,8564
2415, 7130 1, 03715 ·1016 38195, 7804 76391,5610 3, 27979
·1020 Fuerza Ligadura en N 6,380797 4, 450267 4, 449082 4,
449081 Analizando la tabla, observamos que conforme el factor
aumenta, 1.- El tamaño de los tones disminuye,
especialmente, sus diámetros mínimos disminuyen
drásticamente, 2 · RmA = 2,92920 ·10-35 m, 2
· RmB = 1, 46195 ·10-35 m para una energía
del protón de 9, 382720 ·10 MeV. 2.- El
diámetro orbital aumenta ligeramente y tiende a
estabilizarse en 1,44021·10-14 m 3.- Como consecuencia de
1 y 2, los tones dejan mucho espacio libre entre ellos, ver
relaciones a, b y c. Consecuentemente, se puede decir que el
protón está vacío en su interior. 4.- La
fuerza de ligadura disminuye ligeramente y se estabiliza en 4,
449081 N 15
= = = 3.7 – Cálculo del coeficiente giromagnético g
AB Según (47) y (48), el momento mgnético total del
protón es: µ = ? · J = g AB · e 2
· mB · J (62) despejando g AB y utilizando (56), se
obtiene que g AB = 2 · mB · µ 2 · mB
· µ 2 · mB · µ z e · J e
· J e · J z (63) pero µz = µo µN
= µo e · ? 2 · mp ? , y según
resultados (ver tabla) J z = , luego 2 g AB = 4 · mB
· µo · µ N 2 · mB ·
µo e · ? mp (64) y teniendo en cuenta que
según (23) mB = m p – me 2 , obtenemos finalmente que g AB
= mp – me mp · µo = 2, 791326323….. (65) 4. –
Conclusiones y predicciones Creemos que hemos encontrado la
estructura del protón que cumple con todos los
conocimientos que tenemos de él hasta el momento. Y es
simplemente una estructura formada por dos positones en
órbita circular alrededor de un negatón. Realmente,
visto sin prejuicios, el protón es una máquina
mecánica sencilla muy difícil de destruir. Es muy
estable, y conforme la excitamos (aumentamos su energía)
es más difícil todavía destruirla, ya que
aunque su fuerza de ligadura disminuye ligeramente, el
tamaño de sus tones disminuye considerablemente, y por lo
tanto, el espacio entre ellos aumenta muchísimo. Esto
implica que un proyectil pasa fácilmente a través
de él sin importunarlo. Creemos que sería
más fácil destruir un protón cuando no
está excitado y recomponerlo para que nos diese otras
partículas. Estamos pensando en la fusión. Para
obtener una fusión fría tenemos que engañar
al protón. En artículos posteriores veremos
más profundamente esta posibilidad. La estructura del
neutrón está conseguida y saldrá pronto
publicada. La importancia de esta partícula nos
servirá para demostrar que el protón es
básico en la construcción de la materia. Tal como
avanzamos en Aspin Bubbles[1] todas las partículas,
núcleos y átomos están formados por tones
ligados. Es nuestro mundo planetario en pequeño. Veremos
que el neutrón nos da la clave para entender lo que es
realmente la materia oscura y la razón de que sea una
partícula inestable. En este artículo veremos
también la construcción del fotón. Poco a
poco iremos construyendo y publicando el mundo de Aspin Bubbles
acorde con la realidad. La relatividad, tal como hemos avanzado,
también está hecha y la publicaremos pronto,
después del neutrón. A continuación
construiremos paso a paso el resto de la materia (neutrino,
partícula alfa, núcleos y átomos) y la
antimateria permitida. 16
1020 Decimos antimateria permitida porque con Aspin Bubbles no se
pueden construir antimoléculas, por lo tanto, los mundos
antimateria no existen. Tampoco puede existir la antigravedad. La
fuerza entre materias neutras, entre ésta y
antiátomos o entre antiátomos siempre es la fuerza
de la gravedad. La energía oscura existe y es consecuencia
de la fuerza débil existente entre la materia neutra y la
materia no-neutra (más positones que negatones o al
revés), fuerza aún no descubierta. Su valor
está entre la fuerza de la gravedad y la eléctrica
(del orden veces la fuerza de la gravedad ó 1020 veces
menor que la fuerza eléctrica). En Aspin Bubbles[1]
decíamos lo siguiente: 1.- La materia neutra repele a la
materia positiva (positrones, iones positivos, etc.) y la materia
positiva, a su vez, atrae a la materia neutra. Esto explica
perfectamente la expansión acelerada de nuestro universo y
la energía oscura. Ésta la encontraremos en los
confines de nuestro universo como materia positiva.
También es la causa del movimiento browniano de las
partículas de la atmósfera, los iones positivos son
repelidos ligeramente de la superficie terrestre. 2.- La materia
neutra atrae a la materia negativa (electrones, iones negativos,
etc.) y la materia negativa, a su vez, repele a la materia
neutra. Esta es la razón por la que los neutrinos pueden
atravesar limpiamente la materia. Los electrones corticales de
los átomos repelen a los neutrinos que están
formados por un positón y un negatón (materia
neutra). También ayuda a que los electrones se encuentren
siempre en la superficie de los materiales y conductores. Aspin
Bubbles no es un modelo, no es una teoría, no es una
casualidad o manipulación para obtener ciertos resultados.
Tiene un soporte matemático en todo lo que consigue, su
ingeniería mecánica de inicio es simple,
sólo dos sustancias, A y B que conforman el éter
que llena el espacio, dos sustancias que con energía se
transforman en tones, positón A y negatón B, que
éstos (burbujas pulsantes) con la vibración
anarmónica de sus membranas producen ondas
esféricas anarmónicas soportadas por el
éter, y una sóla interacción mecánica
entre las ondas y los tones. Los tones se autopropulsan en este
campo de ondas. No hay más, y a partir de esto se va
construyendo todo lo que conocemos. Recordemos algunos otros
resultados importantes no mencionados: 1.- Unifica todas las
fuerzas conocidas. Realmente las obtiene con soporte
matemático y les da sentido mecánico a todas:
Fuerzas eléctricas, magnéticas, gravedad, Casimir,
nucleares, etc. 2.- Da sentido al proyecto La transformada de
"Aspin Bubbles", ensayo de un complemento a la transformada de
Galileo[4]. 3.- La antimateria permitida se construye
intercambiando positones por negatones y viceversa. 4.- Obtiene
la precesión del perihelio de los planetas (se
publicará con la relatividad) 5.- Corrobora resultados de
la mecánica cuántica y está de acuerdo con
el principio de incertidumbre. Los tones son muy difíciles
de localizar debido a la pulsación de su membrana que
modifica constantemente su tamaño. Ver ejemplos en la
última tabla (tamaños del negatón 2 ·
RMB = 3, 97744 ·10-18 m y 2 · RmB = 4,63194
·10-31 m para una energía del protón de 9,
382720 ·108 MeV). 17
6.- Debido a la variabilidad del tamaño de los tones, un
electrón excitado puede superar perfectamente la trampa de
Penning ( RmB « 10-22 m ). Como decíamos en un
principio, Aspin Bubbles no es un modelo, un modelo o una
teoría fracasaría enseguida al intentar explicar
todos los fenómenos físicos conocidos. No hay
ninguna teoría o modelo que pueda abarcar todo, se tiene
que limitar a su campo de actuación. Sin embargo, Aspin
Bubbles va demostrando poco a poco que sí puede, de
ahí que estemos convencidos de su potencial futuro. El
protón, como hemos visto, no es una manipulación,
es una obra de ingeniería perfecta, y nos enseña el
camino para estructurar, con mucho trabajo, toda la materia. Para
comprobar todos los resultados del Protón, adjuntamos un
ANEXO copia del programa MATHEMATICA que nos ha ayudado mucho en
la consecución de Aspin Bubbles. REFERENCES .- [1]
Lana-Renault, Yoël (2006): Aspin Bubbles: Mechanical Project
for the Unification of the Forces of Nature. Journal online
APEIRON, Vol 13, No 3, July, 344-374.
http://redshift.vif.com/JournalFiles/V13NO3PDF/V13N3LAN.PDF
http://es.arxiv.org/abs/nucl-th/0106021v5
http://es.arxiv.org/ftp/nucl-th/papers/0106/0106021.pdf
http://www.yoel-lana-renault.es/ .- [2] Lana-Renault, Yoël
(2010): Aspin Bubbles y la fuerza de la gravedad
http://www.yoel-lana-renault.es/AB_y_la%20fuerza_de%20_la_gravedad_v2.pdf
http://www.yoel-lana-renault.es/Aspin_Bubbles_and_the_force_of_gravity.pdf
en espera de publicación .- [3] Lana-Renault, Yoël
(2009): Aspin Bubbles y la deflexión gravitatoria.
Infinite Energy Magazine. Issue 99 (Sep/Oct 2011).
http://www.yoel-lana-renault.es/LanaRenaultIE99.pdf
http://www.yoel-lana-renault.es/AB_y_la_deflexion_gravitatoria.pdf
.- [4] Lana-Renault, Yoël (2008): La transformada de "Aspin
Bubbles", ensayo de un complemento a la transformada de Galileo
http://www.yoel-lana-renault.es/LatransformadadeAspinBubbles.pdf
.- Lana-Renault, Yoël (2000): Exact zero-energy solution for
a new family of Anharmonic Potentials. Revista Academia de
Ciencias. Zaragoza. 55: 103-109.
http://www.yoel-lana-renault.es/ExactzeroenergyAcadCiencias.pdf
http://arxiv.org/abs/physics/0102054 .- Lana-Renault, Yoël
(1998): Modelo de constitución interna de la Tierra. Tesis
Doctoral, Departamento de Física Teórica,
Universidad de Zaragoza, 146 pp.
http://zaguan.unizar.es/record/1906#
http://zaguan.unizar.es/record/1906/files/TUZ_0029_lana_modelo.pdf
.- Lana-Renault, Yoël (2006): Foro Astroseti,
Astrofísica Tema: Michelson-Morley, Bradley, Fizeau y
"Aspin Bubbles" http://foros.astroseti.org/viewtopic.php?t=2922
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